传输线路的电感

传输线电感的原因

一般来说,电力是通过输电线路AC高电压和当前的．流过的高值交流电流导体设置磁通量具有高强度和交替性质的。这种高值的交变磁通量与与主导体平行的其他相邻导体形成了一个连杆。导体中的磁链发生在内部和外部。内部磁链是由于自流，外部磁链是由于外部磁链。现在这个词电感与磁通连杆密切相关，由λ表示。假设由于电流i，通过通量φ连接有n个转弯的线圈，然后，

但对于传输线N = 1。我们只需要计算通量Φ，由此可以得到传输线电感。

单导体电感的计算

导体内磁通量引起的内电感的计算

假设导体通过其长度L携带电流I，X是导体的内部变量半径，R是原始半径导体．现在相对于半径X的横截面积是πx²方形 - 单位和当前的一世_X在这个横截面上流动。那么I的值_X可以在原始导体电流i和横截面积πr期间表达²方形 - 单位

现在考虑小厚度dx，导体长度为1m，其中H_X是电流I引起的磁化力_X围绕面积πx²．

和磁通密度b_X=μH._X其中μ是该导体的渗透率。再次，μ=μ_0.μ._R.．如果认为该导体μ的相对渗透率μ_R.= 1，则µ=µ_0.．因此,这里B_X=μ._0.H_X．

小条小条DX的Dφ表示

这里导体的整个横截面积不包围上述通量。半径X圆圈内的横截面积与总横截面的比率导体可以思考作为链接的分数转弯通量．因此，助焊剂连杆是

现在，用半径R为1M长度的导体总通量连杆

因此，内部电感为

导体的外部磁通量引起的外部电感

我们假设，由于集肤效应，导体电流I集中在导体表面附近。考虑，y是从导体中心取的距离使得导体的外半径。

H_y是磁化力和b_y是磁场密度在导体的每单位长度距离。

让我们假设磁通量D的厚度dy内存在D φ₁到D₂根据该图，导体的长度为1米。

作为总数当前的假设在导体的表面中流动，因此磁通连杆Dλ等于Dφ。

但我们必须考虑助焊剂联系导体表面到任何外部距离，即d到D.

二线单相传输线电感

假设导体半径r_一种携带A.当前的I._一种在当前的相反方向_B.通过半径r的导体b_B.．导体A处于来自导体B的距离D，并且两者都是长度L.它们彼此靠近附近，以便在两者中发生助焊剂导体因为它们的电磁效应。

我们认为两个导体中电流的大小是相同的，因此为I_一种= - I._B.那
现在，导体A的总磁链=导体A自身电流的磁链+导体A受导体B电流影响的磁链。
类似地，导体中的磁通量B =由于电流通过导体A的导体B上的导体B +通量连杆的自电流的磁通连杆。

现在，如果我们考虑在导体a和B附近的点P，点P的磁链等于，载流导体a点P的磁链+点P的磁链当前携带指挥B。

现在，.........如下图(a)和(b)所示。

• λ_AAP是由于电流的导体A点P处的磁通连杆导体一个本身。
• λ_ABP.是由于通过导体B的电流为导体A的点P处的磁通连杆。
• λ_软面包卷由于电流通过导体A，导体B的点P处的磁通连杆。
• λ_BBP.为导体B由于通过导体B本身的电流在P点的磁链。

λ_ABP.和λ_软面包卷因为方向，所以价值是负的吗当前的与彼此相反。

如果我们认为这两个导体都有相同的半径，即r_一种= R._B.= r，点P移到无限远，我们可以这样写


如果导体变成了捆绑的指挥，然后将其几何平均半径（GMR）计算每包N个导体。

其中，D是束内导体的中心轴线之间的距离。

三相传输线电感

在三相传输线，三个导体彼此平行。的方向当前的每个导体都是一样的。

让我们考虑导体a生成磁通量φ_一种那
导体B产生磁通φ_B.那
导体C产生磁通量φ_C．
当它们带有相同幅度“I”的电流时，它们彼此绕过助焊剂。

现在，让我们考虑在三个导体附近的点P。因此，通过导体A的电流在点P处的磁链为，

由于电流通过导体a =的导体a的磁通连杆=

通过导体B的电流使导体A在P点的磁链=
导体A点P处的磁通连杆当前的通导体
因此，导体A在P点的磁链，

作为，和在平衡系统中，我们可以写这一点

如果我们把它们排列成矩阵的形式，我们就得到

在那里,λ_一种，λ._B.，λ._C是导体A、B和C的总通量链。
L._AA.,我_BB.和L_CC.是自我电感的导体A，B和C.
L._ab,我_AC.,我_公元前,我_BA.,我_{加利福尼亚州},我_CB.是相互电感在导体a，b和c之间。

再次平衡系统

和

在平衡系统中，我们可以写这一点


同样的,